Ағылшыншамен салыстырыңыз: абзацты басыңыз — түпнұсқа терезеде ашылады. Абзац астындағы EN түймесі оны мәтін ішінде көрсетеді.
Кіріспе
Квадраттық магниттік айналыс (шулай-ақ QMR немесе QMR эффектісі деп те аталады) - 1980 жылдардың ортасында украиналық физиктер тобы ашқан магнитооптикалық эффекттің бір түрі. ҚМР, Фарадей эффектісі сияқты, магнит өрісі мен сызықтық поляризацияланған жарық жазықтығының полярлануының айналуы арасындағы байланысты орнатады. Фарадей эффектісінен айырмашылығы, КМР поляризация жазықтығының айналу бұрышы мен магнит өрісінің күші арасындағы квадраттық пропорционалдықтан пайда болады. Көбінесе QMR магнит өрісінің күшінің векторы жарық таралу бағытына перпендикуляр болғанда көлденең геометрияда байқалады. КМР әсерінің алғашқы дәлелі 1985 жылы кобальт фторидінің антиферромагниттік кристаллында алынды. Магниттік өрістің ортасының, жарықтың және осьтік вектордың симметриясын ескере отырып, магниттік емес немесе магниттік ретсіз ортада QMR-ге тыйым салынады. Онсагердің магниттік реттелген медиа үшін жалпыланған өзара қатынастары магниттік қосалқы жүйесінің реттелген симметрия операциясы ретінде анти инверсияның орталығын жоғалтқан QMR үшін симметрия шектеулерін жояды. Симметрияның кейбір кристалл топтары антиинверсия орталығының болмауына қарамастан, олар басқа симметрия операторларының әрекеті салдарынан QMR-ге ие емес. Олар 432, 43'm, m3m, 422, 4mm, 4'2m, 4/мм, 622, 6mm, 6'm2 және 6/мм-нің кері айналудың ортасы жоқ он бір топ. Осыған сәйкес, КМР байқалатын кристаллдық симметрияның қалған топтары 27 антиферромагниттік және 31 пиромагниттік кристалл кластарын құрайды. QMR төртінші реттік c тензорымен сипатталады, ол алғашқы екі индекске қатысты антисимметриялық.
Quadratic magnetic rotation (also known as QMR or QMR effect) is a type of magneto optic effect, discovered in the mid 1980s by a team of Ukrainian physicists. QMR, like the Faraday effect, establishes a relationship between the magnetic field and rotation of polarization of the plane of linearly polarized light. In contrast to the Faraday effect, QMR originates from the quadratic proportionality between the angle of the rotation of the plane of polarization and the strength of the magnetic field. Mostly QMR can be observed in the transverse geometry when the vector of the magnetic field strength is perpendicular to the direction of light propagation. The first evidence of QMR effect was obtained in the antiferromagnetic crystal of cobalt fluoride in 1985. Considerations of the symmetry of the media, light and axial vector of the magnetic field forbid QMR in non magnetic or magnetically disordered media. Onsager's reciprocal relations generalized for magnetically ordered media eliminate symmetry restrictions for QMR in the media which have lost the center of anti inversion as an operation of symmetry at an ordering of its magnetic subsystem. Despite the fact that some crystal groups of symmetry are devoid of the center of anti inversion, they also don’t have QMR because of action of other operators of symmetry. They are eleven groups without the center of anti inversion 432, 43'm, m3m, 422, 4mm, 4'2m, 4/mmm, 622, 6mm, 6'm2 and 6/mmm. Accordingly, the rest of groups of crystal symmetry where QMR can be observed constitutes 27 antiferromagnetic and 31 pyromagnetic crystal classes. QMR is described by fourth order c tensor which is antisymmetrical as to the first two indices.