Сравнивайте с английским: нажмите на абзац — оригинал откроется в окне. Кнопка EN под абзацем показывает его прямо в тексте.
Содержание
Введение
Мезон с общим спином 1 и нечетным паритетом
Meson with total spin 1 and odd parity
В физике высоких энергий векторный мезон — это мезон с общим спином 1 и нечетным паритетом (обычно обозначается как ). Векторные мезоны наблюдались в экспериментах с 1960-х годов и хорошо известны своим спектроскопическим расположением масс. Векторные мезоны отличаются от псевдовекторных мезонов, которые также имеют общий спин 1, но четный паритет. Векторные и псевдовекторные мезоны также различаются тем, что спектроскопия векторных мезонов обычно демонстрирует почти чистые состояния составляющих кварковых ароматов, в то время как псевдовекторные и скалярные мезоны, как правило, описываются как композиты смешанных состояний.
In high energy physics, a vector meson is a meson with total spin 1 and odd parity (usually noted as ). Vector mesons have been seen in experiments since the 1960s, and are well known for their spectroscopic pattern of masses. The vector mesons contrast with the pseudovector mesons, which also have a total spin 1 but instead have even parity. The vector and pseudovector mesons are also dissimilar in that the spectroscopy of vector mesons tends to show nearly pure states of constituent quark flavors, whereas pseudovector mesons and scalar mesons tend to be expressed as composites of mixed states.
Уникально чистые ароматические состояния
С момента разработки кварковой модели Мюрреем Геллом-Манном (а также независимо Джорджем Цвайгом) векторные мезоны продемонстрировали спектроскопию чистых состояний. Тот факт, что масса мезонов ρ и ω почти одинакова и сосредоточена в диапазоне 770–780, в то время как масса мезона φ выше – около 1020, указывает на то, что легкие кварковые векторные мезоны существуют в почти чистых состояниях, при этом мезон φ имеет амплитуду скрытой странности, близкую к 100%. Эти почти чистые состояния, характерные для векторных мезонов, не проявляются в мультиплетах псевдоскалярных или скалярных мезонов и могут быть лишь слабо выражены в мультиплетах тензорных и псевдовекторных мезонов. Этот факт делает векторные мезоны отличным инструментом для изучения кварковой ароматической структуры других типов мезонов, посредством измерения соответствующих скоростей распада невекторных мезонов на различные типы векторных мезонов. Такие эксперименты предоставляют ценную информацию для теоретиков, стремящихся определить ароматическое содержание мезонов, находящихся в смешанных состояниях.
Since the development of the quark model by Murray Gell Mann (and also independently by George Zweig), the vector mesons have demonstrated the spectroscopy of pure states. The fact that the rho meson (ρ) and omega meson (ω) have nearly equal mass centered on 770–780, while the phi meson (φ) has a higher mass around 1020, indicates that the light quark vector mesons appear in nearly pure states, with the φ meson having a nearly 100 percent amplitude of hidden strangeness. These nearly pure states characteristic of the vector mesons are not at all evident in the pseudoscalar meson or scalar meson multiplets, and may be only slightly realized among the tensor meson and pseudovector meson multiplets. This fact makes the vector mesons an excellent probe of the quark flavor content of other types of mesons, measured through the respective decay rates of non vector mesons into the different types of vector mesons. Such experiments are very revealing for theorists who seek to determine the flavor content of mixed state mesons.
Основа мезонной спектроскопии
При более высоких массах векторные мезоны включают в свою структуру c-кварки и b-кварки. В этой области радиационные процессы особенно заметны: тяжелые тензорные и скалярные мезоны преимущественно распадаются на векторные мезоны с излучением фотонов. Псевдовекторные мезоны аналогичным образом переходят в псевдоскалярные мезоны. Поскольку значительная часть спектра тяжелых мезонов связана с векторными мезонами посредством радиационных процессов, векторные мезоны можно рассматривать как своего рода основу для спектроскопии мезонов в целом. Некоторые векторные мезоны, в отличие от других, могут быть измерены с очень высокой точностью. Это обусловлено тем, что они обладают теми же квантовыми числами, что и фотон – J (квантовое число углового момента), P (четность), C (C-четность). Поэтому они возникают в электрон-позитронных столкновениях в процессе , что обеспечивает экспериментально четкий сигнал по сравнению с другими измерениями, основанными на адронных процессах. Векторные мезоны играют ключевую роль в изучении сильного адронного взаимодействия.
At higher masses, the vector mesons include charm and bottom quarks in their structure. In this realm, the radiative processes tend to stand out, with heavy tensor and scalar mesons decaying dominantly into vector mesons by photon emission. Pseudovector mesons transition by a similar process into pseudoscalar mesons. Because much of the spectrum of heavy mesons is tied by radiative processes to the vector mesons, one may think of vector mesons as forming a sort of backbone to the spectroscopy of mesons in general. Some vector mesons can, compared to other mesons, be measured to a very high precision. This stems from the fact that they have the same quantum numbers as the photon, , where J = angular momentum quantum number, P = parity, C = C parity. Therefore they appear in electron positron collisions in the process , which provides experimentally a clear signal compared to other measurements, which have to use hadronic processes. Vector mesons play a huge role in the study of the strong hadronic force.