Сравнивайте с английским: нажмите на абзац — оригинал откроется в окне. Кнопка EN под абзацем показывает его прямо в тексте.
Введение
Описание в оптике угловой зависимости силы света излучающей поверхности.
Description in optics of the angular dependency of the radiant intensity of a radiant surface
В оптике закон косинусов Ламберта утверждает, что сила света или световой поток, наблюдаемые от идеальной диффузно отражающей поверхности или идеального диффузного излучателя, прямо пропорциональны косинусу угла θ между линией зрения наблюдателя и нормалью к поверхности; I = I₀ cos θ. Закон также известен как закон косинусного излучения или закон Ламберта. Он назван в честь Иоганна Генриха Ламберта, который представил его в своей работе "Photometria", опубликованной в 1760 году. Поверхность, подчиняющаяся закону Ламберта, называется ламбертовской и демонстрирует ламбертовское отражение. Такая поверхность имеет одинаковую светимость/яркость при наблюдении под любым углом. Это означает, например, что для человеческого глаза она выглядит одинаково яркой. Светимость остается неизменной, поскольку, хотя мощность излучения с данного элемента площади уменьшается на косинус угла излучения, телесный угол, охватываемый видимой частью поверхности, уменьшается на ту же величину. Поскольку отношение между мощностью и телесным углом постоянно, светимость (мощность на единицу телесного угла на единицу площади источника) остается постоянной.
In optics, Lambert's cosine law says that the radiant intensity or luminous intensity observed from an ideal diffusely reflecting surface or ideal diffuse radiator is directly proportional to the cosine of the angle θ between the observer's line of sight and the surface normal; 1=I = I0 cos θ. The law is also known as the cosine emission law or Lambert's emission law. It is named after Johann Heinrich Lambert, from his Photometria, published in 1760. A surface which obeys Lambert's law is said to be Lambertian, and exhibits Lambertian reflectance. Such a surface has the same radiance/luminance when viewed from any angle. This means, for example, that to the human eye it has the same apparent brightness. It has the same radiance because, although the emitted power from a given area element is reduced by the cosine of the emission angle, the solid angle, subtended by surface visible to the viewer, is reduced by the very same amount. Because the ratio between power and solid angle is constant, radiance (power per unit solid angle per unit projected source area) stays the same.
Ламбертовые рассеиватели и радиаторы
Когда элемент поверхности излучает в результате освещения внешним источником, облученность (энергия или фотоны в единицу времени на единицу площади), достигающая этого элемента, будет пропорциональна косинусу угла между освещающим источником и нормалью к поверхности. Ламбертовский рассеиватель будет рассеивать этот свет в соответствии с тем же законом косинусов, что и ламбертовский излучатель. Это означает, что хотя светимость поверхности зависит от угла между нормалью к поверхности и освещающим источником, она не будет зависеть от угла между нормалью к поверхности и наблюдателем. Например, если бы Луна была ламбертовским рассеивателем, можно было бы ожидать заметного уменьшения ее рассеянной яркости вблизи терминатора из-за большего угла падения солнечного света на поверхность. Тот факт, что этого уменьшения не наблюдается, показывает, что Луна не является ламбертовским рассеивателем, и, более того, рассеивает больше света под косыми углами, чем ламбертовский рассеиватель. Излучение ламбертовского излучателя не зависит от количества падающего излучения, а определяется излучением, возникающим внутри самого излучающего тела. Например, если бы Солнце было ламбертовским излучателем, можно было бы ожидать постоянной яркости по всему солнечному диску. Тот факт, что Солнце демонстрирует затемнение к краям в видимом диапазоне, показывает, что оно не является ламбертовским излучателем. Абсолютно черное тело является примером ламбертовского излучателя.
When an area element is radiating as a result of being illuminated by an external source, the irradiance (energy or photons /time/area) landing on that area element will be proportional to the cosine of the angle between the illuminating source and the normal. A Lambertian scatterer will then scatter this light according to the same cosine law as a Lambertian emitter. This means that although the radiance of the surface depends on the angle from the normal to the illuminating source, it will not depend on the angle from the normal to the observer. For example, if the moon were a Lambertian scatterer, one would expect to see its scattered brightness appreciably diminish towards the terminator due to the increased angle at which sunlight hit the surface. The fact that it does not diminish illustrates that the moon is not a Lambertian scatterer, and in fact tends to scatter more light into the oblique angles than a Lambertian scatterer. The emission of a Lambertian radiator does not depend on the amount of incident radiation, but rather from radiation originating in the emitting body itself. For example, if the sun were a Lambertian radiator, one would expect to see a constant brightness across the entire solar disc. The fact that the sun exhibits limb darkening in the visible region illustrates that it is not a Lambertian radiator. A black body is an example of a Lambertian radiator.