Введение

В общей теории относительности ньютоновский габарит является возмущенной формой элемента линии Фридмана — Лематра — Робертсона — Уокера. Свобода выбора калибровки в общей теории относительности используется для исключения двух скалярных степеней свободы метрики, так что её можно записать как:

где латинские индексы a и b суммируются по пространственным направлениям, а — дельта Кронекера. Вместо этого можно использовать конформное время в качестве временной компоненты, что приводит к продольному или конформному ньютоновскому габариту:

которые связаны простым преобразованием. Они называются ньютоновскими габаритами, поскольку является ньютоновским гравитационным потенциалом классической ньютоновской гравитации, который удовлетворяет уравнению Пуассона для нерелятивистского вещества и в масштабах, где расширением Вселенной можно пренебречь. Он включает только скалярные возмущения метрики: согласно скалярно-векторному-тензорному разложению, они развиваются независимо от векторных и тензорных возмущений и являются преобладающими, влияющими на рост структуры во Вселенной в теории космологических возмущений. Векторные возмущения исчезают при космической инфляции, а тензорные возмущения — это гравитационные волны, оказывающие незначительное влияние на физику, за исключением так называемых B-мод поляризации космического микроволнового фона. Тензорное возмущение действительно является калибровки-независимым, поскольку оно одинаково во всех калибровках. Во Вселенной без анизотропных напряжений (то есть, где тензор энергии-импульса инвариантен относительно пространственных вращений, или три главных давления идентичны) уравнение Эйнштейна устанавливает .